当然了。
即便徐云的猜测有误也没事儿，徐云手上还有冷聚变的相关研究做打底呢。
随后徐云深吸一口气，将注意力放到了面前的算纸上。
只见他拿起笔，很快在纸上写下了那道方程：
4D/B2=4(√(D1D2))2/[2D0]2=√(D1D2)/[D0]=(1-η2)≤1.......
{qjik}K(Z/t)=∑(jik=S)∏(jik=q)(Xi)(ωj)(rk)；(j=0，1，2，3…；i=0，1，2，3…；k=0，1，2，3…)
{qjik}K(Z/t)=[ xaK(Z±S±N±p)，xbK(Z±S±N±p)，…，xpK(Z±S±N±p)，…}∈{DH}K(Z±S±N±p).......
(1-ηf2)(Z±3)=[{K(Z±3)√D}/{R}]K(Z±M±N±3)=∑(ji=3)(ηa+ηb+ηc)K(Z±N±3)；
(1-η2)(Z±(N=5)±3)：(K(Z±3)√120)K/[(1/3)K(8+5+3)]K(Z±1)≤1(Z±(N=5)±3)；
W(x)=(1-η[xy]2)K(Z±S±N±p)/t{0，2}K(Z±S±N±p)/t{W(x0)}K(Z±S±N±p)/t...........
最后的一个公式...或者说一个数值为：
Le(sx)(Z/t)=[∑(1/C(±S±p)-1{∏xi-1}]-1=∏(1-X(p) p-s)-1。
这是一个标准的正则化组合系数和解析延拓方程组，涉及到了无限多层次的对称与不对称曲线曲面的圆对数与拓扑。
其中第一阶段是一到三行，通过∑(jik=S)∏(jik=q)(Xi)(ωj)可以确定曲面与经线成了某个定角，从而假设定模型λ=( A， B，π)，以及观测序列O =( o1， o2，...， oT )。
按照上面的逻辑推导，就可以得出孤点粒子的概率轨道。
而徐云现在要做的则是.....
推导第三到第五行，也就是第二阶段。
徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题，再将现在的收敛半径变为无穷大，从而在整个实数线上收敛。
如今在陈景润思维卡的加持下，徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。
随后他顿了顿，继续推导了起来。
“已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域，就幂级数来说，这个区域总是具有圆盘的形状......”
“然后利用高斯函数的Fourier变换 F{e?a2t2}(k)=πae?π2k2/a2，以及Poisson求和公式可以得到......”