“这种扰动由于种种情况的干涉或者影响很复杂，就像你爱吃的包子，它从最初的小麦到成品的包子之间，掺杂了很多很多的步骤——比如说脱谷、抹面、发酵等等等等.....”
“引力波同样如此，常规的引力波由于多种情景使然，内部的信息也很复杂，就像你之前说的那样，它可以用标准模型解析，但也可以用广相释意。”
“但如果我们能找到一种时间跨度很长的引力波呢？比如说跨度早到....宇宙早期？”
黄昆顿时一怔。
接着杨振宁继续解释道：
“在极早期宇宙中，能量标度很高，引力的量子效应不可忽略，所以引力场和其他物质场一样会有量子扰动。”
“也就是说当时的引力就是量子态的——当然了，由于引力波是经典效应不是量子效应，所以引力场的这种量子扰动还不能看作是引力波，它只能算是引力波的‘种子’。”
“后来这粒种子随着宇宙暴胀而生长放大，波长被拉长至远大于当时宇宙视界的尺度，它就被经典化，成为了充斥着全宇宙的引力波。”
“而这第一批诞生的引力波，便是原初引力波。”
“一旦我们能够捕捉到原初引力波，那么就可以去逆推极早期宇宙的物理信息，其中便包括了可能存在的引力子。”
杨振宁说完，下意识便与李政道对视了一眼。
他从李政道说出量子系统方程的时候，便知道自己的这位老对头同样想到了原初引力波。
众所周知。
从宇宙学扰动理论出发，可以推导出引力场度规张量扰动h的方程：
d\/dt=ag00c2dt2+ag0jdx0dxj+h+k2h+gijdxidxj
其中a是宇宙的尺度因子，k是扰动的动量模式，≡d\/dt是对共形时间的导数。
接着通过重定义，可以将其转化为一个变频谐振子方程：
aahμν+aμνh+a′+bημνaβhaβ+b′ημνaah=ktμν
没错。
想必聪明的同学已经看出来了。
从这个方程不难看出，如果宇宙是在暴胀的，即a～1\/t，那么方程将有如下形式的解：
aah+2aβhaβ=kt
可以看到解的虚部正比于宇宙的尺度a，换回最初定义的扰动h，由于扰动h的能量密度虚部p～|虚部|2\/a2，且总能量e～pa3。