也就是高斯面内电荷量为0，又因为对称不可能某局部有正通量，某局部有负通量。
因此球壳内部的电场恒为0。
当然了。
这里的‘球壳’是一个概念范畴，三只测量臂组成的轴空间可以视作一个等价的模型，并不是真正的球。
而这个三位静电场的失量交互点就应该在垂直于高斯面的二分之一点，也就是导体表面中心。
随后徐云组织了一番语言，又继续说道：
“您看啊，黄姐，孤点粒子不带电，测量模组的设备又很轻，每个模组的总重量是1145.14克。”
“所以在俯视图角度上来看，三只测量臂可以摆成120度间隔的类似奔驰车标的模样。”
“一只测量臂有两个测量模组，六个测量模组之间彼此收到的场强相等，这样一个拉普拉斯方程就成立了，那么边值条件V(R，θ)就是0∞(AlRl)Pl(cosθ)=V0(θ).....”
徐云飞快的写下了一行算式，接着继续说道：
“......再根据勒让德多项式的正交性把x换成cosθ，变一下上下限，再微分一下，边值条件两边同乘一个拉格朗日插值......”
在之前的发布会过程中。
徐云为了能够跟上大老们的计算速度，接连激活了狄利克雷和艾森斯坦两张思维卡。
在两张思维卡的协助下。
目前徐云在数学方面的计算能力已经得到了一个巨大的进步，甚至已经不比他的物理水平低多少了。
如果再这样成长下去，他或许能成为下一个数学物理同样顶尖的多面手。
因此很快。
一个优化后的方程便呈现在了众人面前：
Rσ(θ)=0∞(?lR?(l+1)1R)(2l+1)∫0πV0(θ)Pl(θdθ?Pl(cosθ)σ(θ)。
到了这一步。
即便是搞机械工程的李华也很快理解了徐云的意思，若有所思的摸了摸了下巴：
“徐博士，你是说增加一个高密度的晶格，通过晶格的类光场效果，把外源场给偏导开来？”
徐云点点头，示意他说的没错：